Optikos pagrindai

Optika. Sferiniai ir paraboliniai veidrodžiai. Santykinislūžiorodiklistaippatyralygusšviesos greičių aplinkose santykiui. Aplinka,kuriosabsoliutinislūžiorodiklisyradidesnis,lyginantsukita, vadinama optiškai tankesne. Visiškasis vidaus atspindys. Šviesos atspindys šviesolaidyje. Banginė optika – šviesos parametrai. Šviesos interferencija. Tarkime dvi koherentinės elektromagnetinės bangossklinda beveik lygiagrečiai ir taške M susitinka. Kaip matome, atstojamosios amplitudės dydis taške M priklausys nuo fazių skirtumo. Atstojamasisdviejųkoherentiniųvienodųamplitudžių amplitudės dydis taške M priklauso nuofazių skirtumo. Banginė optika – Koherentinių šaltinių gavimo būdai. Interferencija taip vyksta kintamo storio plonose plėvelėse – pleištuose. Šviesos interferencija gamtoje. Šviesos difrakcija. Tačiau ekrane už plyšio mes gauname ne tik užlinkusią šviesą. Heigenso – frenelio principas. Frenelio zonų metodas. AtstojamojiamplitudėtaškePlygitolydžiai sumos eilutei. Taigi, viso sferinio banginio paviršiaus suminio svyravimo amplitudė taške P lygi pusei amplitudės bangų. Frenelio difrakcija. Šviesos difrakcija. Šviesos difrakcija per difrakcinę gardelę. Šviesos difrakcija apšviečiant mažą kliūtį. Šviesos difrakcija apšviečiant plokštumą. Šviesos difrakcija per difrakcinę gardelę. Šviesos difrakcija. Šviesos poliarizacija. Iš Maksvelio lygčių išplaukia, kad elektromagnetinės bangos yra skersinės. E ir H statmeni Tačiau, jei nagrinėjamame šviesos pluošte vyrauja kurios nors krypties svyravimai. I 1 Šviesos poliarizacija. Šviesos poliarizacija atspindint ir lūžtant skaidrių dielektrikų riboje. Šviesos poliarizacija – dvejopas šviesos lūžimas. Absorbcijos koeficiento priklausomybė nuo šviesos bangos ilgio vadinama. Šviesos dispersija. Spalvų maišymasis. Kai šviesa sklinda optiškai nevienalyte aplinka. Šviesos sklaida.

Siūloma literatūra: A .Bogdanovičius. Fizikos pagrindai aplinkos inžinerijoje II dalis. I. Požėla, Č. Radvilavičius. Optika ir atomo fizika file:///C:/Users/ap/Downloads/Optika%20ir%20atomo%20fizika vadovelis.pdf.

Geometrinė optika šaka, nagrinėjanti savybes.

Santykinis lūžio rodiklis taip pat yra lygus šviesos greičių aplinkose santykiui.

Banginė optika – šviesos parametrai.

Šviesos, kaip objekto parametrai yra: A. Banginiai parametrai: Šviesos bangos ilgis – bangos nueitas kelias per laiką lygų periodui, Šviesos dažnis arba kampinis dažnis, svyravimų skaičius per sekundę. Banginiu skaičiumi, k=2 Šviesos greitis vakuume ir aplinkoje, c=3*108 m/s ir v=c/n B. Energetiniai (fotometriniai) parametrai: Šviesos srautu , vadinamas vidutinis optinio spinduliuotuvo galingumas. Šviesos stipriu I, vadinamas šviesos srautas, tenkantis 1 erdviniam kampui (cd) Ryškumu B, vadinamas paviršiaus šviesos stiprumo tankis tam tikra kryptimi, lygus šviesos stiprumo II ir šviečiančio paviršiaus projekcijos į plokštumą, statmeną tai krypčiai, ploto Si santykiui:.

Tarkime dvi koherentinės elektromagnetinės bangos sklinda beveik lygiagrečiai ir taške M susitinka. Mūsų nagrinėjamų bangų E vektorių išraiškos :.

Susitikimo taške M jų svyravimų atstojamoji amplitudė bus lygi:.

Taške M fazių skirtumas bus lygus:.

Kaip matome, atstojamosios amplitudės dydis taške M priklausys nuo fazių skirtumo.

Atstojamasis dviejų koherentinių vienodų amplitudžių amplitudės dydis taške M priklauso nuo fazių skirtumo:.

Tačiau fazių skirtumas taške M priklauso nuo nueitų šviesos bangų optinių kelių skirtumo Δ. Todėl, priklausomai nuo fazių skirtumo ir nueitų kelių skirtumo mes gausime interferencinį maksimumą arba minimumą.

E1  Em1 cos(t  kr1  01 ).

Tarkime dvi, koherentinės elektromagnetinės bangos, sklinda beveik lygiagrečiai ir taške P susitinka. Mūsų nagrinėjamų bangų E vektorių išraiškos :.

Susitikimo taške P jų svyravimų atstojamoji amplitudė bus lygi:.

Taške P fazių skirtumas bus lygus:.

Kaip matome, atstojamosios amplitudės dydis taške P priklausys nuo fazių skirtumo.

E2  Em2 cos(t  kr2  02 ).

Banginė optika – šviesos interferencija.

Atstojamasis dviejų koherentinių vienodų amplitudžių šviesos bangų amplitudės dydis taške P priklauso nuo fazių skirtumo:.

Tačiau fazių skirtumas taške P.

Priklauso nuo nueitų šviesos bangų optinių kelių skirtumo.

EM  2Em 1 cos .

Banginė optika – Koherentinių šaltinių gavimo būdai.